普朗克輻射定律(Planck)則給出了黑體輻射的具體譜分布，在一定溫度下，單位面積的黑體在單位時間、單位立體角內(nèi)和單位波長間隔內(nèi)輻射出的能量為 B(λ，T)=2hc2 /λ5 /exp(hc/λKT)-1
B(λ，T)—黑體的光譜輻射亮度(W·m^-2·Sr^-1·μm^-1 )
黑體光譜輻射出射度M（λ，T）與波長、熱力學溫度之間關系的公式：
M=c1/[λ^5(exp(c2/λT)-1)]，其中c1=2πhc^2,c2=hc/k.
黑體能量密度公式：
E*dν=c1*v^3*dv/[exp(c2*v/T)-1)]
E*dv表示在頻率范圍（v,v+dv）中的黑體輻射能量密度。
λ—輻射波長(μm)
T—黑體**溫度(K、T=t+273k)
C—光速(2.998×10m·s )
h—普朗克常數(shù)， 6.626×10 J·S
K—波爾茲曼常數(shù)(Bolfzmann)， 1.380×10J·K基本物理常數(shù)
1、在一定溫度下，黑體的譜輻射亮度存在一個極值，這個極值的位置與溫度有關，這就是維恩位移定律(Wien)
λm T=2.898×10(μm·K)
λm —*大黑體譜輻射亮度處的波長(μm)
T—黑體的**溫度(K)
根據(jù)維恩定律，我們可以估算，當T～6000K時，λm～0.48μm(綠色)。這就是太陽輻射中大致的*大譜輻射亮度處。
當T～300K， λm～9.6μm，這就是地球物體輻射中大致*大譜輻射亮度處。
2、在任一波長處,高溫黑體的譜輻射亮度**大于低溫黑體的譜輻射亮度，不論這個波長是否是光譜*大輻射亮度處。
如果把B(λ，T)對所有的波長積分，同時也對各個輻射方向積分，那么可得到斯特番—波耳茲曼定律(Stefan-Boltzmann)，**溫度為T的黑體單位面積在單位時間內(nèi)向空間各方向輻射出的總能量為B(T)
B(T)=δT4 (W·m )
δ為Stefan-Boltzmann常數(shù), 等于5.67×10 W·m·K現(xiàn)實應用
但現(xiàn)實世界不存在這種理想的黑體，那么用什么來刻畫這種差異呢?對任一波長，定義發(fā)射率為該波長的一個微小波長間隔內(nèi)，真實物體的輻射能量與同溫下的黑體的輻射能量之比。顯然發(fā)射率為介于0與1之間的正數(shù)，一般發(fā)射率依賴于物質(zhì)特性、環(huán)境因素及觀測條件。如果發(fā)射率與波長無關，那么可把物體叫作灰體(greybody)，否則叫選擇性輻射體。
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